漫射光过物体不平均分布催生二类永动机新能源
摘要：
物体在常温下都辐射红外线，也叫热辐射，温度高的物体发射量大且波短，反之低温的物体发射量小且波长。本文利用常温物体发射散射红外线光，过棱镜不平均分布，形成光密度差，也是能量差与温差，从而在恒温的一个系统中制造出温差，即熵减，而产生温度差为我们所用。该题目证明了熵的可逆性，是一种经济环保的新能源利用方式，有巨大的潜在应用价值。
1、基本原理。物体在常温下散发热辐射红外线。两个物体相互热辐射作用是：温度一样时，对射红外线是收发平衡，温度无变化。如果能找到一种装置可以单向阻断一侧红外线的传播，类似一种红外线光的‘二级管’结构。使红外线光能‘正面’的单向通过，‘反面’被挡回。再将这个‘二级管’放在A、B两物体中间。这样得到的结果就是A物体发射出来的红外线就会正向通过‘二级管’，射到对方的物体上，而B物体发射出来的红外线则会被‘二级管’挡回，由此B物体就会接收红外线能量，使得能量增高，表现为温度增高。而A物体则相反。由此两物体就会出现温差，也就产生了能量转移，抽取利用了物体的单一能量。
常温的物体，散发散射光红外线，这些散射光，经过特定的装置，如棱镜的透明体等，再分配照射的光。光的总量密度一样，但是某一角度是不平均的，即在一些区域中密度高些，另一些区域密度低些。如果人为加大这种不平均现象，如通过串联的方法，提高光的密度，这样的装置两端就会出现温差。
2、散射红外线不平均分配，是制成“热辐射二级管”装置的关键。本文所设计的散射红外线光，经过特定装置，产生不平均不分配的结构。具体来说是以透明棱镜为基础的，散射光取部分角度的光柱，在棱镜的一面垂直进入，而到了另一斜面折射而出，由于折射的角度，就使得该光柱，从折射面射出后，还是保持平行前射，但是直径变细。根据透明体的反射率不同，折射出来光线柱的密度，有的大于、有的小于入射前的光柱密度。但是该光柱，还接受另一处在透明体折射面，侧面的一股反射光，该反射光与透镜反射光率成正比，即从透明镜折射出来的光，反射损失的光越多，而补充来的侧翼反射的光越多，两光柱合在一起，产生的光柱的密度，则大于上述垂直入射光柱的密度，由此达到了增加光的密度效果，如采用特定的形状，来索取这部分这射线能量，由于该红外线光柱密度大于周围环境的红外线密度，光能增加，就可得到增温的作用。
图1
图1右、是关于三角棱镜中，在光有空气直角进入玻璃透明体（散射红外线部分光柱A），后经过斜角面折射出来（需要高密度接收光 C），由于角度变化，直径变细，再加上反射的光（散射红外线部分光柱B ），经过计算，光（需要高密度接收光 C）的密度就会增加.
图1左、计算的条件图，下面的计算证明图1，需要高密度接收光C ，光密度要高于该系统平均散射光的问题。
计算1，图1，散射红外线部分的光柱，当进入光（平行指向左方向箭头部分，直径A到D点）经过透明角棱镜折射出来（斜下箭头部分，直径B到C点），选折射率为1.5的透明体（三角型棱镜部分）。在本题条件中，反射率为零的情况下（即没有侧光，‘向下箭头部分’的反射光），光压密度增加率如何变化。已知： 折射率n=1.5，折射定律：n=sinI/sinQ，sinI/n= sinQ， 已给条件sinI=sin60℃，（I 为入射角，图中（-----）为法线，Q为折射角，因为光是可逆的，这里为反方向，I为出射角。）
解：sin60=0.866 sinI/n= sinQ， 0.866/1.5=0.577 = sin35 = sinQ 因为角Q 是35度， 角FCD与角ACD是相似三角形， 故角CAD=35度，角B与角D都是直角，角I与角CEB为内错角，由于相似形关系，BCA角=CEB角=角I= 60度。设进入光柱，光压密度为1（把该系统平均光压都设为1）个单位（方向向左箭头部分，直径A到D点）。先求A到C的长度（用三角函数，知道一直角边，再求斜边，光压密度与长度为反比）即： Sin（90 – 35）= Sin 55 = 0.819。再求B到C的 长度（即长度比，也是光压密度的反比）即： Sin30=0.5 0.819 / 0.5= 1.638答：当进入光（方向向左箭头部分，直径A到D点）经过透明角镜折射出来（斜下箭头部分，直径B到C点），在本题条件中，反射率为零的情况下{即没有侧光（方向向下箭头部分）}，光压密度‘由1增加到1.638’，即增加了63.8%。
计算2，如图1，当进入光经过透明角镜折射出来，在本题条件中，反射率为20%的情况下{即有侧光（向下箭头部分）}，光压密度增加情况。已知：B到C的 长度（光压） 1.683单位，反射率为20%。
解：1.638× 0.8=1.310 侧光（向下箭头部分）压密度为1（该系统平均光压都设为1）， 1 × 0.2=0.2，1.310 + 0.2=1.510
答：光压密度‘由1增加到1.510’，增加了51.%。
计算3，如图1，当进入光经过透明角镜折射出来，在本题条件中，反射率为50%的情况下同理计算得1.132，光压密度增加了13.2%。如果反射率为100%，就是不透明的，光压就为1，即该系统平均光压。
3、该结构的基本性质。由上面计算，分析可得出结论，该结构不论透明镜的反射率大小，
当垂直进入光经过透明角镜折射出来，光压密度都是增加的。该结构与透明体反射率有关，即透明体反射率越小，出光密度越高。（各物质透明体，反射率是有区别的。还可采取一些方法，减少反射率，如镀膜等。还有，该结构与透明体折射率有关（是上面计算可知）即折射率越大，出光密度越高。是正比关系。（如在可见黄光中，空气与真空的折射率为1.0003，玻璃为1.5，钻石为2.4，碘晶体为3.34。）
故此定义为：在角型透明体中，在垂直面进入，折射面出来的光，再加上反射光，两光叠加后，该角度光密度大于该系统的平均光。
图2
散射光照射，总的是平均的，在该结构中，取的是散射光部分光柱，而这部分光柱密度增加，就意味其它部分光压减少，如果检测该系统的平均光压密度，会与其它地方一样。我们目的，是不断提高光的密度，提高能量等级。由此要设法利用这特点。方法如：把该角度光柱，聚焦后再散射，就会得到高于该系统的平均光压密度。见图2、聚焦后组成散射光高密度小区域后，再进入下一个系统，由此多个串联，就可得到高等级的温差。本文该装置的名称本文叫：《‘热辐射单向管’温差器》，该装置经过试验得到证明，最开始温差为0、05℃，改进后不断上升，已到1℃。
4、例举一个装置的实际应用例子。上述证明了，利用光通过棱镜产生不平均分配的特点，可以提高光的能量密度，得到高于该系统平均能量，即在聚焦点上，提高了温度。用这一基本原理，可以设计出很多几何结构的温差装置。下就例举一装置实际应用（图3）。
该设计结构模型，本装置形状为，圆椎体结构，外有反光壳，两端有两个窗口。并采用多组并联、串联的‘集阵’结构，由此达到增大温差的作用。（图4右）。
应用该理论，可以设计出很多不同类型的结构。
5、项目前景及应用
该理论的实验模型装置名称为：（二合光二极管管温差器）。发稿前为止，在模拟测试中，两端窗口温度差已达到了1℃。该项目可有效提高能量利用效率，是一种经济环保的新能源利用方式，有巨大的潜在应用价值，如用于空调、冰箱、热水器等，通过开发应用更好的为人类服务。
摘要：
物体在常温下都辐射红外线，也叫热辐射，温度高的物体发射量大且波短，反之低温的物体发射量小且波长。本文利用常温物体发射散射红外线光，过棱镜不平均分布，形成光密度差，也是能量差与温差，从而在恒温的一个系统中制造出温差，即熵减，而产生温度差为我们所用。该题目证明了熵的可逆性，是一种经济环保的新能源利用方式，有巨大的潜在应用价值。
1、基本原理。物体在常温下散发热辐射红外线。两个物体相互热辐射作用是：温度一样时，对射红外线是收发平衡，温度无变化。如果能找到一种装置可以单向阻断一侧红外线的传播，类似一种红外线光的‘二级管’结构。使红外线光能‘正面’的单向通过，‘反面’被挡回。再将这个‘二级管’放在A、B两物体中间。这样得到的结果就是A物体发射出来的红外线就会正向通过‘二级管’，射到对方的物体上，而B物体发射出来的红外线则会被‘二级管’挡回，由此B物体就会接收红外线能量，使得能量增高，表现为温度增高。而A物体则相反。由此两物体就会出现温差，也就产生了能量转移，抽取利用了物体的单一能量。
常温的物体，散发散射光红外线，这些散射光，经过特定的装置，如棱镜的透明体等，再分配照射的光。光的总量密度一样，但是某一角度是不平均的，即在一些区域中密度高些，另一些区域密度低些。如果人为加大这种不平均现象，如通过串联的方法，提高光的密度，这样的装置两端就会出现温差。
2、散射红外线不平均分配，是制成“热辐射二级管”装置的关键。本文所设计的散射红外线光，经过特定装置，产生不平均不分配的结构。具体来说是以透明棱镜为基础的，散射光取部分角度的光柱，在棱镜的一面垂直进入，而到了另一斜面折射而出，由于折射的角度，就使得该光柱，从折射面射出后，还是保持平行前射，但是直径变细。根据透明体的反射率不同，折射出来光线柱的密度，有的大于、有的小于入射前的光柱密度。但是该光柱，还接受另一处在透明体折射面，侧面的一股反射光，该反射光与透镜反射光率成正比，即从透明镜折射出来的光，反射损失的光越多，而补充来的侧翼反射的光越多，两光柱合在一起，产生的光柱的密度，则大于上述垂直入射光柱的密度，由此达到了增加光的密度效果，如采用特定的形状，来索取这部分这射线能量，由于该红外线光柱密度大于周围环境的红外线密度，光能增加，就可得到增温的作用。
图1
图1右、是关于三角棱镜中，在光有空气直角进入玻璃透明体（散射红外线部分光柱A），后经过斜角面折射出来（需要高密度接收光 C），由于角度变化，直径变细，再加上反射的光（散射红外线部分光柱B ），经过计算，光（需要高密度接收光 C）的密度就会增加.
图1左、计算的条件图，下面的计算证明图1，需要高密度接收光C ，光密度要高于该系统平均散射光的问题。
计算1，图1，散射红外线部分的光柱，当进入光（平行指向左方向箭头部分，直径A到D点）经过透明角棱镜折射出来（斜下箭头部分，直径B到C点），选折射率为1.5的透明体（三角型棱镜部分）。在本题条件中，反射率为零的情况下（即没有侧光，‘向下箭头部分’的反射光），光压密度增加率如何变化。已知： 折射率n=1.5，折射定律：n=sinI/sinQ，sinI/n= sinQ， 已给条件sinI=sin60℃，（I 为入射角，图中（-----）为法线，Q为折射角，因为光是可逆的，这里为反方向，I为出射角。）
解：sin60=0.866 sinI/n= sinQ， 0.866/1.5=0.577 = sin35 = sinQ 因为角Q 是35度， 角FCD与角ACD是相似三角形， 故角CAD=35度，角B与角D都是直角，角I与角CEB为内错角，由于相似形关系，BCA角=CEB角=角I= 60度。设进入光柱，光压密度为1（把该系统平均光压都设为1）个单位（方向向左箭头部分，直径A到D点）。先求A到C的长度（用三角函数，知道一直角边，再求斜边，光压密度与长度为反比）即： Sin（90 – 35）= Sin 55 = 0.819。再求B到C的 长度（即长度比，也是光压密度的反比）即： Sin30=0.5 0.819 / 0.5= 1.638答：当进入光（方向向左箭头部分，直径A到D点）经过透明角镜折射出来（斜下箭头部分，直径B到C点），在本题条件中，反射率为零的情况下{即没有侧光（方向向下箭头部分）}，光压密度‘由1增加到1.638’，即增加了63.8%。
计算2，如图1，当进入光经过透明角镜折射出来，在本题条件中，反射率为20%的情况下{即有侧光（向下箭头部分）}，光压密度增加情况。已知：B到C的 长度（光压） 1.683单位，反射率为20%。
解：1.638× 0.8=1.310 侧光（向下箭头部分）压密度为1（该系统平均光压都设为1）， 1 × 0.2=0.2，1.310 + 0.2=1.510
答：光压密度‘由1增加到1.510’，增加了51.%。
计算3，如图1，当进入光经过透明角镜折射出来，在本题条件中，反射率为50%的情况下同理计算得1.132，光压密度增加了13.2%。如果反射率为100%，就是不透明的，光压就为1，即该系统平均光压。
3、该结构的基本性质。由上面计算，分析可得出结论，该结构不论透明镜的反射率大小，
当垂直进入光经过透明角镜折射出来，光压密度都是增加的。该结构与透明体反射率有关，即透明体反射率越小，出光密度越高。（各物质透明体，反射率是有区别的。还可采取一些方法，减少反射率，如镀膜等。还有，该结构与透明体折射率有关（是上面计算可知）即折射率越大，出光密度越高。是正比关系。（如在可见黄光中，空气与真空的折射率为1.0003，玻璃为1.5，钻石为2.4，碘晶体为3.34。）
故此定义为：在角型透明体中，在垂直面进入，折射面出来的光，再加上反射光，两光叠加后，该角度光密度大于该系统的平均光。
图2
散射光照射，总的是平均的，在该结构中，取的是散射光部分光柱，而这部分光柱密度增加，就意味其它部分光压减少，如果检测该系统的平均光压密度，会与其它地方一样。我们目的，是不断提高光的密度，提高能量等级。由此要设法利用这特点。方法如：把该角度光柱，聚焦后再散射，就会得到高于该系统的平均光压密度。见图2、聚焦后组成散射光高密度小区域后，再进入下一个系统，由此多个串联，就可得到高等级的温差。本文该装置的名称本文叫：《‘热辐射单向管’温差器》，该装置经过试验得到证明，最开始温差为0、05℃，改进后不断上升，已到1℃。
4、例举一个装置的实际应用例子。上述证明了，利用光通过棱镜产生不平均分配的特点，可以提高光的能量密度，得到高于该系统平均能量，即在聚焦点上，提高了温度。用这一基本原理，可以设计出很多几何结构的温差装置。下就例举一装置实际应用（图3）。
该设计结构模型，本装置形状为，圆椎体结构，外有反光壳，两端有两个窗口。并采用多组并联、串联的‘集阵’结构，由此达到增大温差的作用。（图4右）。
应用该理论，可以设计出很多不同类型的结构。
5、项目前景及应用
该理论的实验模型装置名称为：（二合光二极管管温差器）。发稿前为止，在模拟测试中，两端窗口温度差已达到了1℃。该项目可有效提高能量利用效率，是一种经济环保的新能源利用方式，有巨大的潜在应用价值，如用于空调、冰箱、热水器等，通过开发应用更好的为人类服务。
