相对叠加
每个粒子始终对自身确定。假设宇宙中有ABC三个粒子，如果每个粒子对其他粒子都是叠加态，则对于每个粒子另两个粒子都是叠加态，而自身确定。如果AB两粒子确定，C粒子是叠加态，对于自身确定的C粒子，AB两粒子不仅是叠加态，而且互相纠缠。此时如果C粒子与A粒子纠缠就会同时与B粒子纠缠，这种情况可称纠缠传递。相当于A粒子对C粒子确定的同时B粒子也对C粒子确定，或C粒子对A粒子确定的同时也对B粒子确定。假设宇宙中有互为叠加态的两粒子，叠加的其实是两粒子间的关系，确定其中一个粒子会使另一个粒子叠加。
在单电子实验中，当电子在过程中处于叠加态时，电子始终对自身确定，对于电子，是整个宏观环境处于叠加态，且宏观环境中大量粒子相互纠缠。当电子触靶时，电子通过靶上粒子的传递与整个宏观环境发生纠缠，靶上一粒子对电子确定位置的同时，整个宏观环境对电子确定位置，包括其中距离较远的粒子，这一过程无需传递时间，即超光速超距作用。也可描述为电子对靶上一粒子确定位置的同时即对整个宏观环境确定位置。触靶前处于叠加态的可能并不是电子或宏观环境，而是电子与宏观环境间的关系。
最大纠缠集
宇宙大量粒子间频繁的相互作用也形成纠缠，再因为纠缠传递，可能存在一个由最多粒子组成的最大纠缠集，也可称宏观集，此集中所有粒子都相互纠缠而相互确定。但此集无法随时包含宇宙全部粒子，常有粒子脱离宏观集而呈现叠加态，叠加态粒子经过足够长时间后也总会回归宏观集。如果要呈现宏观叠加态，就需要大量脱离宏观集的粒子相互纠缠为一个大纠缠集，此纠缠集中任一粒子不能与宏观集中任一粒子发生纠缠。这种情况自然发生的概率极小，人为实现也较难，但目前已有实验实现。
不定几何
在一平面上设定位置暂时确定的一点A，再设定一点B，B点确定只有一点，AB距离确定，此时B点会位于以A点为圆心的圆周上。如果此时用于确定B点在圆周上具体位置的关系不仅未知，而是直接不存在，那B点就会一直处于圆周上的不定位置，这种情况类似叠加态。如果人为添加关系使B点在圆周上的位置确定，添加关系相当于改变了B点的位置和性质。实际上不确定的并不直接是B点的位置，而是AB的关系，如果不添加或改变关系并视B点确定，此时A点对B点不确定，A点会位于以B点为圆心的圆周上。
在一平面上设定位置暂时确定的AB两点，两点距离为1，再设定点C距离A和B都为1，如不再添加关系，C点在此平面上会处于两个位置的不定态。然后视C点确定，并添加关系进一步限制AB两点的不定范围到4点，即C点上侧两点和下侧两点，此时AB两点都处于此4点的不定态，但如果继续添加关系使AB两点中的一点确定，会使另一点同时确定，对应关系为：下左A右B，下右A左B，上左A右B，上右A左B。这种情况类似纠缠。
不定几何主要描述关系不足以确定位置而仅能限制范围的情况，在不定空间中，位置间的关系可能普遍存在这种情况。不定几何中互相确定的位置也可称纠缠集。模糊数学可能也会适用于不定几何。
自定
一位置对自身关系确定，即使在不定空间或不定几何中。可区分的两位置间必然存在彼此差异，在发现充分成立的例外前可暂时视其为定理。如果一位置对自身不确定，无法区分自身与其他位置，即无法区分位置内外，这会导致基本关系无法区分内外两侧，破坏基本差异。因此基本差异可视为更基本的公理，上述公理与定理的破坏可能与第三次数学危机有关。
叠加集
叠加态大多也可视为纠缠集，当一粒子在一定范围内位置不定时，此范围也可视为一个纠缠集。范围内每个位置处于有粒子和无粒子的叠加态且相互纠缠，如果其中一位置确定为有粒子，其余位置也会同时确定为无粒子。因此概率波有时也可视为一种纠缠集。但这种纠缠集是基于宏观集视角，其中的位置代表与宏观集的确定关系。
叠加失效
在逆时方向上会出现概率失效，部分叠加也会出现类似失效。观测不仅会使叠加态坍缩，还可能会使历史中的叠加态坍缩。以不定几何描述，可用于确定的关系仅存在于某一时刻及以后，在到达此时刻前就会缺失此关系以确定，因而表现不定态。在此时刻后回顾历史时，会表现为某些叠加态从未出现过。这种仅存在于未来的确定关系，可称未来隐变量。因此，未来的单电子实验结果都无法准确预测，而历史的单电子实验都有确定的准确结果。
以薛定谔猫为例，开箱观测不仅使猫从生死叠加态坍缩为单一状态，也会使开箱前的叠加态坍缩为单一过程。因为纠缠集对自身确定，以猫的视角自身也未出现过叠加态，开箱前猫自身的确定过程与同时的宏观集间无确定关系，但与开箱后的确定态有确定关系。自旋方向相反且互相纠缠的两远距离电子，探测其中一电子不仅会使两电子同时确定自旋方向，而且可能会使单次历史中两电子的自旋方向可被视为始终确定，即在单次历史中可认为未出现过叠加态、坍缩和超距作用。如果对叠加失效的历史过程进行统计，其分布结果仍会符合系综诠释中的波特征。