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0假设能量守恒定律是对的，能量不会凭空产生和消失，只会转化，那么一切的源头是哪里？宇宙万物，生物星球，银河系，空间又是怎么存在的？他们又是由什么东西转变的？从这一点看能量守恒定律完全矛盾了呀，一切的源头是什么，不能是凭空产生那源头上什么？#2024贴吧年度盘点##
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3假设一个人用核能搬砖，他把海量的砖从北半球运到南半球，再从南半球运到北半球。 结果：整个地球的核能都用光了，包括地球上所有的氢元素都用光了，地球的质量也减小了。 结论是什么？地球的质量一部分变成热能消失了，另一部分去哪里了？能量去哪里了。 大家帮我解答一下，谢谢！
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1总能量有多少，得有个数，没有数，怎么知道能量守恒？柴油燃烧是不是能量？
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5我一直有个疑问想请教各路大神，众所周知氢气燃烧会生成水，再将水电解以后氢气的质量不会变，那么将氢气燃烧的化学能转换成物理动能用之来发电，再用电解水产生氢气和氧气再将氢气点燃……以此往返会不会就是一种新能源呢？求各路大神解惑
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71.咱们的地球天天在太空中吸收着大量的太阳的热能，可是最终这些能量哪里去了呢？ 2.假如我们把一碗水从A点端到B点（A B两点相距假如10米），再从B点端到A点，肯定要消耗一定能量，可是这部分能量又最终哪里去了，凭空消失了吗？类似的例子数不胜数。
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0能量的产生和消失，都不知道，凭什么说能量守恒，没有证据都是胡扯。
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17为什么能量守恒定律不正确呢？ 王为民（四川南充龙门中学） 为什么能量守恒定律不正确呢？ 如果你搜索百度“能量守恒定律”，它会告诉你“ 能量既不会凭空产生，也不会凭空消灭，它只会从一种形式转化为其他形式，或者从一个物体转移到其他物体，而在转化或转移的过程中，总量保持不变。这就是能量守恒定律，如今被人们普遍认同。能量守恒定律是自然界最普遍最重要的基本定律之一。”比如物体的机械能等于物体的动能和势能之和，在
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0想明白了，想明白了，去他***价值观人生观，能量守恒定律才是最完美最厉害的，能量守恒定律可以运用在任何事情上，任何物质，任何人上，我不接受任何反驳，终有一天你们会明白的，总有一天你们会明白这条定律是多么的完美，总有一天你会发现这一条定律可以解释任何事情，到那一天，你才真正学会了独立思考，变成了一个真正的人。
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0修建一个1500方水的水池，用水发电，再带动抽水泵抽水可以实现吗
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0有点迷啊，全氢电池消耗QI氢气还生成了氢气，释放了电能，不符合能量守恒吧
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0经核实吧主wangyongpingww 未通过普通吧主考核。违反《百度贴吧吧主制度》第八章规定http://tieba.baidu.com/tb/system.html#cnt08 ，无法在建设 能量守恒吧 内容上、言论导向上发挥应有的模范带头作用。故撤销其吧主管理权限。百度贴吧管理组
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6能量守恒定律告诉我们永动机是不可行的,但伟大的科学家也经常会范点失误,比如地球中心说,太阳中心说等等.所以不能因一个定律就断定说不可行,,因为这还是欠缺依据的,个人觉的有可能那也只是当时人类认识眼光高度的问题,站在地球上就是地球中心说,认识了太阳系就是太阳中心说,到了今天这个高度发现没有什么中心说了! 废话不多说,还是正式论证一下永动机的可行性吧! 1、 时间是不会停止,没有开始也不会结束,会结束的那就不是时间了。其特性
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5关于能量守恒，我有一点不懂，众所周知，能量是从一种转化为另一种，而总和不变，可是人的大脑不是也消耗能量吗，那原本的生物质能被转化为了啥啊？Na2He
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2能量从哪里来，总该有个开始吧
癫莫问
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0首先 能量守恒定律和万有引力定律 这俩玩意至少有一个是错的 它导致了能量一点也不守恒 下面是铁证 证据：根据万有引力定律的公式 物体间产生的引力跟物体的重量（应该叫质量）有关 那么问题就来了 一大一小俩个铁球 它俩之间应该有万有引力没错 那么从力量和能量角度去看 可以理解为它俩互相对对方产生了拉力(或推力)所以也就耗费了能量 就像你推一堵大墙一样---墙没动但不代表你没为之付出力量/能量 ，如果大的铁球非常大而小球的非常
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3陈孝斌：光子也有寿命，几秒或几十秒人类永远看不到以前的宇宙。 光子有寿命，几秒或几十秒。如果光子有寿命那就更有意思了，也就是说，人类永远看不到以前的宇宙。
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8既然能量是守恒的只是改变了形态 那么比如我在湖水中取出一定量的水 分成两部分 一部分用电能加热至一百度 另一部分用电能降温至1度 两种水混合后刚好≈湖水温度 那么我想问其中的能量转换到哪里去了
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4哲学的观点:没有顶峰，否定“顶峰论”， 即:现在已知能量目录之外 还会有【新的能源能量被（人们）发现 为（人们所）感知！】 守恒——你必须【先有“能量总目录 总的花名册吧】——现在有吗？ 谁能站出来说【以后不再会 有新的能量被发现吗？】。？ 。。。。。。。。 画外 画，几个例子，以助兴。捧场。共 10 张
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2超级农民
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0新人报道！能量守恒，我来了！
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2正反物质对能量有什么影响？纳达尔
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1小结：本讲的内容相对简单，举了一些由洛伦兹变换与伽利略变换的差异引起的反常规的现象，并以洛伦兹变换处理。得到的结果多数与日常不符，虽然在低速下，常数β趋于0，γ趋于1，此时洛变换和伽变换形式近似。本讲在展现这些不同的同时，笔者也展开了一点哲思：我们在观察同一事物（质点位置和速度），依据不同的时空观，依托不同的惯性系，得到了一些不同的物理量，有一些物理量在伽变换下是不变的（比如时间，长度），到了洛变换下
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03.线段s的长度 【注意】，线段s是平行于x轴的，这种安排不失一般性 什么是“线段的长度”？这个概念略不同于“位置”。如果这条线段相对于A系静止，我们只需在A系中读出其两端点的位置坐标，相减即可，不需考虑时间。如果线段是（相对A系）匀速运动的，那么在测量线段长度是就必须考虑运动，相应的可以采用两种方法：1.令坐标尺跟着线段运动读数（建立一个相对线段静止的惯性系B，在B系中按静止线段的方法测量）；2.观测者的眼睛足够快
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02.同时的相对性 依然需要式【3.1】 令t=0,此时 。。。。。。。。。。。【3.3】 在推导洛伦兹变换表式时，我们已经预设，相对于A系静止的钟已经“相对于A系校准”，这句话对B同理。但是，我们在A系同时（令t=0）观察【相对于B静止的钟】(求t’)时，却发现，“已在B系校准的”【相对于B静止的钟】的读数随着坐标x而变化。也就是说，在A系中“同时”发生的事件，在B系中不一定or很难“同时”发生。“同时“是相对的，不在绝对。 这又是一个和日常
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0小结：本讲的内容相对简单，举了一些由洛伦兹变换与伽利略变换的差异引起的反常规的现象，并以洛伦兹变换处理。得到的结果多数与日常不符，虽然在低速下，常数β趋于0，γ趋于1，此时洛变换和伽变换形式近似。本讲在展现这些不同的同时，笔者也展开了一点哲思：我们在观察同一事物（质点位置和速度），依据不同的时空观，依托不同的惯性系，得到了一些不同的物理量，有一些物理量在伽变换下是不变的（比如时间，长度），到了洛变换下
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03.线段s的长度 【注意】，线段s是平行于x轴的，这种安排不失一般性 什么是“线段的长度”？这个概念略不同于“位置”。如果这条线段相对于A系静止，我们只需在A系中读出其两端点的位置坐标，相减即可，不需考虑时间。如果线段是（相对A系）匀速运动的，那么在测量线段长度是就必须考虑运动，相应的可以采用两种方法：1.令坐标尺跟着线段运动读数（建立一个相对线段静止的惯性系B，在B系中按静止线段的方法测量）；2.观测者的眼睛足够快
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02.同时的相对性 依然需要式【3.1】 令t=0,此时 。。。。。。。。。。。【3.3】 在推导洛伦兹变换表式时，我们已经预设，相对于A系静止的钟已经“相对于A系校准”，这句话对B同理。但是，我们在A系同时（令t=0）观察【相对于B静止的钟】(求t’)时，却发现，“已在B系校准的”【相对于B静止的钟】的读数随着坐标x而变化。也就是说，在A系中“同时”发生的事件，在B系中不一定or很难“同时”发生。“同时“是相对的，不在绝对。 这又是一个和日常
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01.速度叠加式 上一讲我们给出伽利略变换下的速度叠加公式，以及洛伦兹变换下的形式上的速度叠加公式。这一讲我们通过洛伦兹变换，看一下在狭义相对论框架下，速度是如何叠加的。 高中物理第一课，我们给出速度的定义： 考虑洛伦兹变换式中这两个式子： 。。。。。。。。。。【3.1】 任意取【匀速运动的质点】轨迹上两个点做差，得到 .。。。。。。。【3.1‘】 【3.1’】两式相除，易得 即 。。。。。。。。。。。。【3.2】 【3.2】左右两边共 4 张
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01.测量： 洛伦兹变换中的坐标和时间，都按照这一测量方法生成 2.洛伦兹变换式和伽利略变换式 参考系设置 在这种参考系设置下，两参考系间空间坐标和时间的关系——洛伦兹变换和伽利略变换如下： 。。。。。。。。。。。。。。。【洛伦兹变换】 。。。。。。。。。。。。。。。。。【伽利略变换】 下面将借洛伦兹变换，讨论几个反常识的时空现象。由于已经有了特别的建立坐标系的技巧，我们只需考虑x方向的问题就能得到不失一般性的结论共 5 张
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0第三讲被扭曲的时空观 前言：第二讲是楼主的得意之作，然而反响很差，好多同学反应读不懂，语言晦涩公式繁多。楼主心情好差……痛定思痛，笔者在此向读者致歉，并对自己的提纲做了修改 第二讲，笔者的目的是希望给读者呈现狭义相对论中的严密性，对此笔者不吝繁琐的说明和数学表达式，力图做到从两大原理无缝直通洛伦兹变换，更多地顾及推导的严谨性（自己做不到的地方，标注了别人能做到），却在行文中忽略了表达上的细节，以致难
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0补上为求第四个待定系数方程所构造的光路
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0联立式9，式10，式11，式16‘，解得 。。。【式17】 其中 .。。。。。。【式18】 在符号选择上，至少在低速下，两个参考系的时间还是向前流动的，所以系数a44取正号，其他的符号也顺势而取即可。 以上就是求解洛伦兹变换的全部过程
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0为此我们参考高中物理教材中关于相对论的那部分内容（选修3-x），构造这一光路：选取起点P和终点Q，在B系下观测，空间坐标分别为P（x’,0,z1’），Q(x’,0,z2’),也就是一条【在B系中垂直于x轴的一条直线段】的两端点；光线在时刻t1’从P点射向Q点，那么这一时间，由光速不变原理，可以表示为： 。。。。。。【式13】 （注意是带’ 的） 如果在A系中观测这一现象，那么，同样是光线从P射向Q，但是光行过程中Q已开始以v平移，所以光线在A系中的径
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0补上楼主脑中的参考系形象 我记得高中物理书里就是这样的 上述四个关于四个待定系数的方程是不能定解的，原因是它们并非相互独立关系，用其中任意三个方程可以推出剩下的一个。这也就是说，要想定解这一问题，还需引入其它方程。
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0有了【式8】，代入相对速度的定义，或代入光速不变原理，立刻可以得到四个方程： 若质点D相对B静止，那么D相对于A的速度一定是相对速度v： 。。。。。。【式9】 同理，若质点D相对A静止，那么D相对于A的素的一定是相对速度-v： 。。。。。。【式10】 向x轴正向发射一束光，这束光相对A系和B系的速度都是c： .。。。。。。【式11】 同理，像x轴负向发射一束光，这束光相对A系和B系的速度都是-c： .。。。【式12】
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0把式4，即形式上的洛伦兹变换表式做差（正如第二讲开篇讨论的伽变换那样） 。。。【式5】 用式（5.1）除以（5.4），有： .。。。【式6】 只考虑x方向，利用速度定义 .。。。。。。【式7】 代入式6，有 .。。。。。。。。【式8】 这是（形式上的）速度“叠加”公式，实际上是（形式上的）同一运动质点相对于惯性系A，B的速度u与u’关系。
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0如此，求洛伦兹变换的任务，就简化为求这四个待定系数的值的问题。这种简化得益于好的坐标系选择，以及对相对性原理的合理运用。 那么如何求解这四个系数？ 作为狭义相对论时空观下的内容，洛伦兹变换式必须满足两大原理：相对性原理和光速不变原理：相对性原理需要两个参考系平权，那么【从惯性系A到B的时空坐标变换】和 【从B到A的时空变换】必须是互逆的变换（具体的变换互逆的判定需要线性代数知识，这里只利用相对速度互为相反
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0式1的最后一式也是可以简化的。由于y,z方向的尺长不变，那么在一个线性（一次函数，均匀的）方程里，y，z坐标就不应该影响【对时】的精度，影响t’的因素就只有x和t。故式1的最终简化形式是 。。。。。。。【式4】 （多说一句，数学上，如果式(1.4)中a42和a43不为0，那么这一变换与其逆变换的形式一定不一致，这样A，B惯性系就不平权。因此式(4.4)也是相对性原理的要求）
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癫莫问
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